發(fā)布時(shí)間：2024-04-01 22:07

　　量子糾纏的神秘之處在于,當(dāng)對(duì)量子系統(tǒng)的某一個(gè)局部進(jìn)行測(cè)量時(shí),它可以立刻影響到很遠(yuǎn)處的另一個(gè)量子測(cè)量。這種現(xiàn)象的的本質(zhì)是來(lái)源于量子態(tài)的非局域性。當(dāng)今量子信息傳輸?shù)幕�礎(chǔ)理論就是建立在這種非局域性之上。如何去度量與理解量子糾纏是一個(gè)長(zhǎng)期而且很吸引人的研究方向。從貝爾不等式開(kāi)始,現(xiàn)在關(guān)于量子糾纏的數(shù)學(xué)理論以及物理實(shí)驗(yàn)都已經(jīng)發(fā)展了很多。要真正的理解量子糾纏,人們不得不回答下面的問(wèn)題:1)如何判斷是否糾纏,2)如何利用糾纏,3)如何量化糾纏。本文的重點(diǎn)是研究糾纏熵,而糾纏熵是量化糾纏的一個(gè)非常重要的物理量。量子糾纏熵作為一個(gè)非�；�礎(chǔ)的物理量,人們還利用用它來(lái)研究其他一些重要問(wèn)題,比如黑洞熵,低溫量子多體系統(tǒng)的臨界現(xiàn)象,全息原理等等。在某種程度上量子糾纏熵將凝聚態(tài)物理、量子信息理論以及高能物理聯(lián)系在一起。從一方面,糾纏熵可以作為一維量子系統(tǒng)相變的序參量,比如一維的伊辛模型,在臨界點(diǎn)附近糾纏熵是發(fā)散的。從另一方面它也可以被看成高虧格黎曼曲面上的共形場(chǎng)論,而對(duì)這類問(wèn)題的研究最多的還是出現(xiàn)在微擾弦論中,人們?cè)噲D像微擾量子場(chǎng)論中一樣,計(jì)算弦論中的多圈散射振幅,也就是高虧格黎曼曲面上的關(guān)聯(lián)函數(shù)。盡管高虧格g&...

【文章頁(yè)數(shù)】：117 頁(yè)

【學(xué)位級(jí)別】：博士

【部分圖文】：

圖1-1密度矩陣的路徑積分定義[10]

τ(1-12)如圖1-1所示[10]，配分函數(shù)Z可以看作將τ=0和τ=β的兩邊粘起來(lái)，然后在柱面上做的路徑積分。約化密度矩陣的路徑積分可以類似的來(lái)定義，比如可以如圖1-2來(lái)表示約化密度矩陣所對(duì)應(yīng)的積分曲面：約化密度矩陣對(duì)應(yīng)的是有分支切割(branchcuts)的黎曼曲面....

圖1-2約化密度矩陣的路徑積分定義[10]

密度矩陣的路徑積分定義[10]相鄰的線段組成。圖1-2中的cuts代表的是子系統(tǒng)A，而連續(xù)的部分，也就是求跡的部分代表的是B。圖1-2約化密度矩陣的路徑積分定義[10]現(xiàn)在考慮兩個(gè)約化密度的的乘積ρ2A≡∑φ′′ρA(φ|φ′′)ρA(φ′′|φ′)因?yàn)榫仃嚨某朔e實(shí)際上是一個(gè)求....

圖2-2分枝覆蓋與枝點(diǎn)[28]

第二章黎曼曲面上的共形場(chǎng)論全純覆蓋(holomorphiccovering)。接下來(lái)就可以給出枝點(diǎn)的更加一般的f:M→N是全純覆蓋。如果點(diǎn)p∈M被稱為枝點(diǎn)，那么一定不存在一的鄰域p∈V，使得f|V是單射（injective）的。有枝點(diǎn)的全純覆蓋被稱為(br....

圖2-5相交數(shù)的定義[28]

第二章黎曼曲面上的共形場(chǎng)論1(,Z)中還可以很自然定義相交數(shù)（intersectionnumber），用來(lái)表征兩個(gè)之間有多少個(gè)交點(diǎn)。由于H1(,Z)的回路都是有方向的，所以必須明確相，因?yàn)槭窃诙�維平面上，最多只有兩種可能，于是可以用±來(lái)表示相交約定如下圖(2-5)：那么....

本文編號(hào)：3945381