發(fā)布時(shí)間：2020-12-06 23:32

　　重子物質(zhì)是宇宙中的重要組成部分,宇宙中可直接觀測(cè)的天體都是由重子和電子組成的,因此對(duì)于這些結(jié)構(gòu),其形成和演化必須考慮氣體動(dòng)力學(xué)和輻射過程等相關(guān)物理過程的影響�；�于Houjun Mo等人的Galaxy Formation and Evolution一書,并基于本人對(duì)諸如流體力學(xué)平衡下的氣體密度分布、激波轉(zhuǎn)移條件的馬赫數(shù)形式和由其得出的強(qiáng)激波情況、以及沖擊波的自相似模型和風(fēng)驅(qū)泡模型等內(nèi)容的推導(dǎo),本文在第二章中介紹了基于流體力學(xué),對(duì)考慮各種流體效應(yīng)、輻射過程的氣態(tài)暈演化的相關(guān)研究,這些研究不僅包含了氣態(tài)暈的形成、流體平衡下的氣態(tài)暈結(jié)構(gòu)、忽略冷卻效應(yīng)和加熱效應(yīng)的氣態(tài)暈演化,還介紹了氣態(tài)暈冷卻和氣態(tài)暈加熱(有能量源)以及氣態(tài)暈的熱不穩(wěn)定和流體不穩(wěn)定。在第三章中,本人對(duì)諸如星系際介質(zhì)的熱演化、星系際介質(zhì)的電離演化等內(nèi)容做出推導(dǎo),基于此并結(jié)合相關(guān)資料,此章介紹了對(duì)宇宙中星系際介質(zhì)的相關(guān)研究,星系際介質(zhì)是任何星系形成和演化理論的重要組成部分,并且在“重子丟失”問題和對(duì)宇宙微波背景輻射的研究中也扮演了重要的角色。在這一章當(dāng)中,我們首先介紹了星系際介質(zhì)的全局性質(zhì),并介紹了各種輻射和氣體動(dòng)力學(xué)過程是如何驅(qū)動(dòng)... 

【文章來源】：吉林大學(xué)吉林省 211工程院校 985工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：188 頁

【學(xué)位級(jí)別】：碩士

【部分圖文】：

激波平面不同區(qū)域的示意圖

第2章氣態(tài)暈（GaseousHalos）的演化和形成39(2.76)對(duì)于（）的情況，我們可以得到(2.77)且結(jié)果是一個(gè)等溫球。對(duì)于種子擾動(dòng)（seedperturbation）的二次再入（secondaryinfall），。根據(jù)和無量綱半徑，運(yùn)動(dòng)方程可以寫成：(2.78)其中、和是上述討論得出的自相似解。邊界條件是和。對(duì)于給出的和，上式可以得出解。下圖是自相似解中給定的氣體殼的演化軌跡。假定初始擾動(dòng)的。圖2.2自相似解中氣體殼的演化軌跡(Bertschinger,1985)（a）圖顯示了純碰撞氣體的結(jié)果，而（b）圖顯示了由無碰撞成分主導(dǎo)的勢(shì)中的碰撞氣體的結(jié)果，兩圖都分別反映了不同絕熱指數(shù)（adiabaticindex）下的結(jié)果。由圖可以看出質(zhì)量殼在時(shí)首先從其初始半徑膨

吉林大學(xué)碩士學(xué)位論文42其中是最大膨脹半徑，是拉格朗日（Lagrangian）半徑。且：(2.82)激前密度和激前壓力分別為：(2.83)這些邊界條件，連同在時(shí)給出的內(nèi)部邊界條件，可以用來對(duì)流體方程積分以得到激后氣體的、、和。圖2.2自相似解中氣體殼的演化軌跡(Bertschinger,1985)這種情況的曲線軌跡如右圖所示。我們可以發(fā)現(xiàn)，對(duì)于值較大，比如時(shí)，情況下的結(jié)果與純碰撞粒子模型（如左圖）相同。但是，對(duì)于的情況，兩種模型之間的差別就很大，區(qū)別于純碰撞粒子模型趨于零，該模型質(zhì)量殼會(huì)趨于一個(gè)有限半徑，原因是由于在這個(gè)模型中引力是由暗物質(zhì)主導(dǎo)的，氣體可以通過調(diào)整（adjusting）其壓力梯度達(dá)到流體靜力平衡。


本文編號(hào)：2902194