發(fā)布時(shí)間：2024-05-17 04:36

　　采用格子Boltzmann方法中Shan-Chen偽勢(shì)模型對(duì)重力場(chǎng)下通道中液體毛細(xì)上升過(guò)程進(jìn)行了數(shù)值模擬,得到其流場(chǎng)分布,分析了通道個(gè)數(shù)、通道寬度與通道放置角度對(duì)通道內(nèi)液柱上升過(guò)程的影響。數(shù)值結(jié)果表明,不同個(gè)數(shù)的通道毛細(xì)抽吸的最終高度差異不大,但通道個(gè)數(shù)對(duì)每個(gè)通道內(nèi)液體毛細(xì)上升過(guò)程有一定影響。在重力場(chǎng)下,通道內(nèi)液體沿通道方向的毛細(xì)上升長(zhǎng)度隨著通道傾斜角度的增大而增大,液柱穩(wěn)定的豎直高度先增大后減小。

【文章頁(yè)數(shù)】：7 頁(yè)

【部分圖文】：

圖２液滴內(nèi)外壓差與曲率半徑的關(guān)系圖Ｆｉｇ．２Ｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｉｎｔｅｒｎａｌａｎｄｅｘｔｅｒｎａｌ

明了在相同表面張力的作用下，液滴或氣泡由于界面的重塑會(huì)造成半徑的變化，直到半徑不再改變時(shí)，液滴或氣泡維持穩(wěn)定的球形，并且液滴或氣泡的內(nèi)外壓差Δｐ與穩(wěn)定狀態(tài)曲率半徑ｒ成反比。為了驗(yàn)證本文所選用模型的正確性，本節(jié)模擬計(jì)算了初始邊長(zhǎng)分別為３０、４０、５０、６０、７０ｌｕ的正方形液滴，在....

圖３重力場(chǎng)下豎直單通道內(nèi)毛細(xì)上升過(guò)程的模擬（ｃ）

之間的關(guān)系，將模擬結(jié)果擬合得到一條直線(xiàn)，如圖２所示，其斜率滿(mǎn)足Ｙｏｕｎｇ－Ｌａｐｌａｃｅ公式。圖２液滴內(nèi)外壓差與曲率半徑的關(guān)系圖Ｆｉｇ．２Ｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｉｎｔｅｒｎａｌａｎｄｅｘｔｅｒｎａｌｐｒｅｓｓｕｒｅｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅａｎｄｔｈｅｄｒｏ....

圖３重力場(chǎng)下豎直單通道內(nèi)毛細(xì)上升過(guò)程的模擬（ｃ）

之間的關(guān)系，將模擬結(jié)果擬合得到一條直線(xiàn)，如圖２所示，其斜率滿(mǎn)足Ｙｏｕｎｇ－Ｌａｐｌａｃｅ公式。圖２液滴內(nèi)外壓差與曲率半徑的關(guān)系圖Ｆｉｇ．２Ｔｈｅｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐｂｅｔｗｅｅｎｔｈｅｉｎｔｅｒｎａｌａｎｄｅｘｔｅｒｎａｌｐｒｅｓｓｕｒｅｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅａｎｄｔｈｅｄｒｏ....

變化圖４重力場(chǎng)下單通道毛細(xì)上升過(guò)程的時(shí)間變（ｂ）

（ａ）單通道內(nèi)、外液面高度隨時(shí)間的變化（ｂ）抽吸高度隨時(shí)間的變化圖４重力場(chǎng)下單通道毛細(xì)上升過(guò)程的時(shí)間變化曲線(xiàn)Ｆｉｇ．４Ｔｉｍｅ－ｖａｒｙｉｎｇｃｕｒｖｅｏｆｃａｐｉｌｌａｒｙｒｉｓｉｎｇｐｒｏｃｅｓｓｉｎｓｉｎｇｌｅ－ｃｈａｎｎｅｌｕｎｄｅｒｇｒａｖｉｔｙ（ａ）ｔ＝１×１０４ｔｓ....

本文編號(hào)：3975393