發(fā)布時間：2020-12-11 06:38

　　本文建立非粘性平面液膜噴射進入不可壓縮軸向氣流中碎裂過程的非線性物理模型。推導得到非線性量綱一化的連續(xù)性控制方程、運動學和動力學邊界條件,進而推導出了二級波顯式復數(shù)型圓頻率和表面波振幅解表達式。首先,破解了Jazayeri（論文發(fā)表在國際流體力學頂級期刊-英國劍橋出版社《Journal of Fluid Mechanics》上）的表面波振幅的初始函數(shù);繼而推導出了Jazayeri反對稱波形的一級波微分方程及其解的表達式,與Jazayeri的推導結(jié)果完全相同;并將推導擴展到正對稱波形。之后,建立了自己的時空模式（Absolute）初始函數(shù),并推導出了反對稱和正對稱波形的一級波微分方程及其解的表達式。進一步,推導出了反對稱和正對稱波形的二級波微分方程及其解的表達式。繪制出了一級、二級波的波形圖,以及一級、二級波的疊加波形圖。結(jié)果表明:（1）由于雙曲余弦函數(shù)cosh的縱坐標對稱性,Jazayeri的反對稱波形一級波表面波增長率（?）的正負對數(shù)值計算結(jié)果沒有影響。我們的反對稱時空模式,當（?）為正時,表面波持續(xù)增長;當（?）為負時,表面波漸趨穩(wěn)定。（2）在輸入?yún)��?shù)相同和液體粘度不高的條件下,非... 

【文章來源】：長安大學陜西省 211工程院校 教育部直屬院校

【文章頁數(shù)】：161 頁

【學位級別】：碩士

【部分圖文】：

三級表面波的波形疊加

31]建立的，并且將表面波劃分為三個不穩(wěn)定區(qū)。每一級的初始擾動振幅各不相同；圖1.2所示為三級表面波的另一種疊加方式的示意圖，之所以提出這種疊加方式是基于對實際噴霧圖像的觀察結(jié)果[32]。二級表面波附著在一級表面波的波峰連接線之上，而三級表面波又附著在二級表面波的波峰連接線之上，簡稱波峰疊加。圖1.1 三級表面波的波形疊加 圖1.2 三級表面波的波峰疊加研究射流穩(wěn)定性需要根據(jù)控制方程、運動學邊界條件和動力學邊界條件來推導。對于有粘性不可壓縮的液體噴射進入無粘性可壓縮的氣體中的穩(wěn)定性研究，氣相和液

長安大學碩士學位論文第二章 物理模型的建立平面液膜表面波的示意圖。考慮一個二維平面液膜，，沿液膜厚度方向為 y 軸，未經(jīng)擾動的液膜表面位于 速 度 和 y - 方 向 速 度 的 基 流 值 分 別 為Pl onst.， 0lV 。 為上下氣液交界面表面波的相位差

【參考文獻】：
期刊論文
[1]射流表面波理論的研究進展[J]. 曹建明.  新能源進展. 2014(03)
[2]噴霧學研究的國際進展[J]. 曹建明.  長安大學學報(自然科學版). 2005(01)
[3]射流參數(shù)對加熱條件下液膜射流破碎不穩(wěn)定性的影響(1)——射流參數(shù)對液膜反對稱模式破碎的影響[J]. 杜青,丁寧,郗大光,楊延相.  內(nèi)燃機學報. 2003(02)
[4]射流參數(shù)對加熱條件下液膜射流破碎不穩(wěn)定性的影響(2)——射流參數(shù)對液膜對稱模式破碎的影響[J]. 杜青,丁寧,郗大光,楊延相.  內(nèi)燃機學報. 2003(02)
[5]加熱條件下液膜射流破碎尺度影響因素的研究[J]. 丁寧,杜青,郗大光,黃葉舟,王海.  內(nèi)燃機學報. 2003(01)

碩士論文
[1]圓射流超臨界噴霧的穩(wěn)定性分析[D]. 曹汝恒.長安大學 2017
[2]射流碎裂理論與實驗的對比研究[D]. 邵超.長安大學 2015
[3]靜止空氣環(huán)境中粘性液膜碎裂的試驗研究[D]. 張秋霞.長安大學 2008



本文編號：2910067