發(fā)布時(shí)間：2024-06-12 03:58

　　為了解決螺旋γ掃描技術(shù)(Helical Gamma Scanning,HGS)在放射性核素不均勻分布時(shí)測(cè)量精度差的問(wèn)題,提出了基于雙探測(cè)位置測(cè)量的螺旋γ掃描技術(shù)(Two-measurement Position Helical Gamma Scanning,THGS)。THGS在HGS的基礎(chǔ)上,增加了一個(gè)偏心位置的螺旋掃描測(cè)量,由兩個(gè)位置的計(jì)數(shù)率比值,確定放射性廢物桶內(nèi)放射源的等效半徑,重建其活度。通過(guò)數(shù)值計(jì)算方法,模擬三種放射性核素在400 L放射性高密度廢物桶中的重建過(guò)程,驗(yàn)證了THGS重建結(jié)果的準(zhǔn)確性。結(jié)果顯示:HGS對(duì)高密度400 L廢物桶內(nèi)單線源的最大重建誤差超過(guò)400%,而THGS的重建誤差控制在50%以內(nèi)。采用雙探測(cè)器測(cè)量,THGS的測(cè)量時(shí)間與HGS一樣。整體而言,THGS適用于高密度400 L放射性廢物桶的測(cè)量。

【文章頁(yè)數(shù)】：7 頁(yè)

【部分圖文】：

圖3密度為2g?cm-3時(shí)環(huán)源探測(cè)效率e隨探測(cè)器相對(duì)高度Δh的分布

THGS將探測(cè)的初始位置和終止位置分別在廢物桶底部下方和頂部上方延伸了一段距離，參照?qǐng)D3中環(huán)源探測(cè)效率隨探測(cè)器相對(duì)高度的分布特征，設(shè)定探測(cè)初始位置在廢物桶底部下方10cm，終止位置為廢物桶頂部上方10cm，則式（14）為：不同半徑位置環(huán)源的探測(cè)效率分布如圖4所示。當(dāng)放射源越靠....

圖4密度為1.5g?cm-3時(shí)等效環(huán)源探測(cè)效率隨其半徑分布(a)探測(cè)位置A,(b)探測(cè)位置B

不同半徑位置環(huán)源的探測(cè)效率分布如圖4所示。當(dāng)放射源越靠近桶中心位置時(shí)，填充介質(zhì)對(duì)射線的衰減程度越大，探測(cè)效率越低，且放射性核素發(fā)射的特征γ射線能量越低，對(duì)填充介質(zhì)的衰減作用越敏感。不同密度下不同核素位于探測(cè)位置A和探測(cè)位置B的相對(duì)探測(cè)效率如圖5所示。

圖5密度為2.5g?cm-3時(shí)等效環(huán)源探測(cè)效率隨其半徑分布(a)探測(cè)位置A,(b)探測(cè)位置B

利用數(shù)值計(jì)算方法，模擬計(jì)算了不同密度下不同點(diǎn)源個(gè)數(shù)的等效半徑差，每種模擬工況下的點(diǎn)源分布位置隨機(jī)，計(jì)算了200組數(shù)據(jù)，基于數(shù)理統(tǒng)計(jì)的方法，每種工況下的平均等效半徑差如表1所示。不同密度下不同核素不同點(diǎn)源數(shù)的等效半徑差不同，分布范圍為0.25～2.2cm。當(dāng)點(diǎn)源個(gè)數(shù)小于21個(gè)時(shí)，....

圖6探測(cè)位置B和探測(cè)位置A的相對(duì)探測(cè)效率隨其半徑分布(a)密度為1.5g?cm-3,(b)密度為2.5g?cm-3

圖5密度為2.5g?cm-3時(shí)等效環(huán)源探測(cè)效率隨其半徑分布(a)探測(cè)位置A,(b)探測(cè)位置B圖7密度為2.5g?cm-3時(shí)137Cs等效半徑差確定示意圖

本文編號(hào)：3993192