關(guān)于微尺度燃燒的研究主要集中在燃燒器結(jié)構(gòu)、環(huán)境因素、燃料入口參數(shù)等對(duì)火焰?zhèn)鞑顟B(tài)和穩(wěn)定的影響。在預(yù)混燃燒研究過程中,一般默認(rèn)燃料和助燃劑已經(jīng)混合均勻好,少有研究不同進(jìn)氣方式對(duì)燃料和助燃劑混合效率以及燃燒特性的影響。通過對(duì)不同入射角度微燃燒器內(nèi)氣體混合及燃燒情況開展數(shù)值仿真研究,發(fā)現(xiàn)冷態(tài)時(shí)入射角度為45°時(shí)氣流沖擊較小,混合效果最佳。燃燒著火位置隨夾角增大而逐漸后移,入口段周圍,夾角越小,溫升越快。

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圖1微燃燒器結(jié)構(gòu)網(wǎng)格示意圖

惺?搗掄媯?教滯餳擁繆�、空燃比�?內(nèi)徑等對(duì)燃燒器性能的影響。張京[5]等對(duì)空氣伴流微圓管燃燒過程進(jìn)行了數(shù)值與實(shí)驗(yàn)研究，探討了管徑、入流速度、管壁材質(zhì)等對(duì)最高溫度及火焰熄滅極限速度的影響。綜上所述，研究者們?cè)谖⑿腿紵餮芯糠矫孀隽舜罅康墓ぷ鳎谖⒊叨阮A(yù)混燃燒研究過程中，默認(rèn)燃料和....

圖2不同夾角中心面速度分布

nD——熱擴(kuò)散率(2m/s)。數(shù)值模擬中發(fā)生的化學(xué)反應(yīng)為典型的氫氧燃燒總包放熱反應(yīng)，見參考文獻(xiàn)[7]。氣流的入口速度為5m/s，雷諾數(shù)遠(yuǎn)小于2320，考慮其為層流流動(dòng)。為簡(jiǎn)化計(jì)算，不考慮燃燒器壁面對(duì)氣體的影響，忽略體積力、耗散作用和輻射的影響。在邊界條件設(shè)置上，氫氣和空氣進(jìn)口均設(shè)....

圖3不同夾角中心面H2分布

幕旌希?豢悸僑忌盞那?況，即冷態(tài)時(shí)，其速度分布如圖2所示。θ=15θ=30θ=90θ=75θ=45θ=60圖2不同夾角中心面速度分布兩股氣流以相同速度5m/s射入燃燒器，可以發(fā)現(xiàn)管道夾角越小，氣流對(duì)底部壁面的沖擊越校當(dāng)管道夾角較大時(shí)（大于45°），此時(shí)在管道相交右側(cè)局部產(chǎn)生低速區(qū)....

圖6不同夾角中心面速度分布

66節(jié)能ENERGYCONSERVATIONNO.072020節(jié)能基礎(chǔ)科學(xué)后續(xù)的混合效率較低。因此，夾角在45°時(shí)，參混程度較好而沖擊壁面影響較小，因而混合效率反而較高。當(dāng)考慮燃燒過程時(shí)，其速度分布如圖6所示�？諝夂虷2的速度分布在入口段和冷態(tài)基本一致，但隨著燃燒放出大量的熱量，....

本文編號(hào)：4000459