發(fā)布時間：2024-06-29 22:05

　　在地震勘探中,為了反演或研究地震波在一些復(fù)雜介質(zhì)中的傳播性質(zhì),往往要進行波場正演模擬。自從有限差分法(FDM)被應(yīng)用到地震波正演模擬中并成功地模擬出地震波在地下的傳播規(guī)律之后,有限差分法便因其簡潔、直觀以及計算速度快的優(yōu)勢在地震波模擬中越來越流行。有限差分法直接從波動方程出發(fā),使用差分的方式求解時間導(dǎo)數(shù)和空間導(dǎo)數(shù),其主要的缺點就是采用粗網(wǎng)格間距會造成的數(shù)值頻散效應(yīng),導(dǎo)致精度不高,而使用細網(wǎng)格間距就會大大增加計算時間和內(nèi)存占用特別是在三維以及以上正演的時候。Kosloff和Baysa提出一種利用傅里葉變換求解波動方程的方法,稱之為偽譜法(PSM)。偽譜法的時間導(dǎo)數(shù)求解與有限差分法一樣,空間導(dǎo)數(shù)使用快速傅立葉變換(FFT)求解。由于快速傅立葉變換的準確性,偽譜法壓制頻散效果非常好,計算精度大大提高�？焖俑道锶~變換隱含的周期性延拓會對波場模擬的精度有影響,而且快速傅里葉變換的復(fù)雜度高也會拖累偽譜法的效率,另一方面?zhèn)巫V法在使用粗網(wǎng)格間距的時候還能保持精度,這個特性能減少偽譜法計算的網(wǎng)格點數(shù)目,從而提高效率和節(jié)約內(nèi)存。為了研究兩種方法的特性,對兩種方法在三維地震波模擬中在精度、計算效率、內(nèi)存占用...

【文章頁數(shù)】：80 頁

【學(xué)位級別】：碩士

【部分圖文】：

圖２．１受拉力的圓軸??

切應(yīng)力的一個典型例子是受扭矩的圓軸，如圖：??＾?Ｍ＾ｔｌ）??圖２．?２受扭矩的圓軸??６??

圖２．?２受扭矩的圓軸??

—（ｊ??圖２．１受拉力的圓軸??在一個兩端受拉力的圓軸上去一個垂直于中心軸線的截面，認為截面上均勻分布??著內(nèi)力，內(nèi)力大學(xué)等于外力Ｆ，由靜力平衡條件，有：??ａ?－?ｆ／ａ?（２．１）??上式中的ａ即為此處的正應(yīng)力，４為圓截面面積。應(yīng)力的量綱為牛每立方，故單位??與壓強相同，為....

圖２．３切應(yīng)力的分布??

ｙｋ??？＞??圖２．４某點處的應(yīng)力狀態(tài)??這個無限小的微元體上的應(yīng)力狀態(tài)可以用三個正交平面上作用的應(yīng)力矢量來表??達，即某一點處的應(yīng)力狀態(tài)可以用９個分量來表示，把這９個量合在一起寫成矩陣的??形式，叫做應(yīng)力張量：??（＾ｘｘ?＾ｘｙ?＾ｘｚ＼??ＴｙＸ?Ｔｙｙ?Ｔｙｚ?Ｉ?（２....

圖2.4轟點處的應(yīng)力狀態(tài)

０＂＇??圖２．３切應(yīng)力的分布??單的單一應(yīng)力狀態(tài)，而外力通常是共同作用的，面的情況只是某種特殊情況。比如一根桿同時時出現(xiàn)正應(yīng)力和切應(yīng)力。引入一個直角坐標(biāo)系，面上的應(yīng)力分解，可以表示為７ＴＺ），稱表征某個截面微元上的應(yīng)力狀態(tài)。??的應(yīng)力狀態(tài)的分析，用應(yīng)力矢量來表征。對于點處的應(yīng)力....

本文編號：3997959