發(fā)布時(shí)間：2020-11-19 06:38

　　 本文首先介紹銀心伽馬射線超出這一現(xiàn)象及其特征。伽馬射線的主要特征為：在銀心近似為球?qū)ΨQ分布,伽馬射線能譜主要集中在1—3GeV,伽馬射線超出的空間分布用暗物質(zhì)粒子湮滅可以得到比較好的解釋,并且可以給出與觀測(cè)一致的殘余密度。如果暗物質(zhì)湮滅可以解釋這種現(xiàn)象,那么,相應(yīng)的暗物質(zhì)的分布也是近似球?qū)ΨQ的。并且暗物質(zhì)的分布滿足廣義NFW曲線。對(duì)于銀心伽馬射線超出的這一現(xiàn)象幾種不同的模型的解釋,它們分別為：Z’作為媒介的暗物質(zhì)模型,隱蔽的WIMPS模型,兩分量暗物質(zhì)模型,非阿貝暗物質(zhì)模型,雙Higgs-portal二重態(tài)暗物質(zhì)模型,惰性暗物質(zhì)模型。
【學(xué)位單位】：浙江大學(xué)
【學(xué)位級(jí)別】：碩士
【學(xué)位年份】：2015
【中圖分類】：P156;P172.3
【部分圖文】：

Ｅｙ?（ＧｅＶ）??圖２－１??圖２－１是Ｆ．?Ｃａｌｏｒｅ等人選取暗物質(zhì)粒子質(zhì)量ｒ％?＝?３０ＧｅＦ，（這里選取的暗物質(zhì)粒子的??質(zhì)量為３０Ｇｅｌ／，文獻(xiàn)［２到分別給出了暗物質(zhì)粒子涯滅成６５和Ｔ＋廣的質(zhì)量范圍。）并對(duì)不同??的煙滅過程作出的單位暗物質(zhì)粒子煙滅產(chǎn)生的伽馬射線的能譜與伽馬射線能量之間的函??數(shù)關(guān)系。從圖中可レッ看出，對(duì)于不同的煙滅道，伽馬射線的能譜曲線是不同的，如果暗??物質(zhì)粒子涯滅成６５，那么，能譜的峰值主要集中在ｌ－３Ｇｅｌ／，而如果暗物質(zhì)粒子淫滅成??Ｔ＋Ｔ－，那么，能譜的峰值大約在１０６６１＾與其他的煙滅道有比較大的差別，這是因?yàn)檫x取??的暗物質(zhì)粒子的質(zhì)量ｒ％?＝?ＳＯＧｅＶ＾對(duì)于煙滅成Ｔ＋Ｔ－來說太大，導(dǎo)致了能譜峰值位置的偏離，??所１＾，如果暗物質(zhì)粒子涯滅成７：＋廠，相應(yīng)的質(zhì)量應(yīng)該小一些。從圖中還可料看出，暗物??質(zhì)粒子煙滅成正負(fù)電子的得到的伽馬射線的能譜是比較硬的。這是因?yàn)榘滴镔|(zhì)粒子煙滅??產(chǎn)生的正負(fù)電子的能量是很高的，正負(fù)電子再通過逆康普頓散射使光子獲得比較高的能量，??送樣得到的伽馬射線是比較硬的。圖中給出相應(yīng)的伽馬射線能譜主要集中在３０Ｇｅｌ／。而??１３??

Ｅｙ?（ＧｅＶ）??圖２－２??圖２－２是ＴａｎｓｕＤａｙｌａｎ等人選取暗物質(zhì)粒子質(zhì)量ｍｘ?＝?３０Ｇｅｙ，淫滅成的能譜曲線，??他們考慮到巧致福射可能帶來的影響，對(duì)銀屯、附近的暗物質(zhì)粒子的這一煙滅過程作出了??不同的曲線。通過與沒有初致福射的能譜曲線的對(duì)比，可發(fā)現(xiàn)，在能量比較低的范圍??內(nèi)，巧致箱射對(duì)于伽馬射線的能譜有不可忽略的貢獻(xiàn)［３２］。??另外，ＴａｎｓｕＤａｙｌａｎ等人又選取感興趣的標(biāo)準(zhǔn)區(qū)域?yàn)�；（�?#176;?＜?｜６｜?＜?２０°，｜／｜?＜２０°）暗??物質(zhì)組分的能譜［３２］。他們選取下面這種模型進(jìn)行了分析：質(zhì)量為ｍｙ?＝?４３．０ＧｅＦ暗物??質(zhì)粒子，假設(shè)暗物質(zhì)粒子淫滅為這里選取的暗物質(zhì)粒子的質(zhì)量在［２到給出的范圍內(nèi)。??他們還計(jì)算了相應(yīng)的散射截面為：＜ｍｊ〉＝?２．２５ｘｌ〇－２６ｃｍ３／ｓｘ［（０．４ＧｅＶ７ｃｍ３）／ＡＤｃＪ２??［３２］。這與口到給出的結(jié)果：（仰＞扣＝巧．ｌ±２．４）Ｘｌ〇－２６ｃｍ３ｓ－ｉ也是一致的。（把［６８］給??出的Ａｗａｉ二化２４－化４６Ｇｅｌ／／ｃｍ３代入計(jì)算。）他們通過模巧與分析發(fā)現(xiàn)，當(dāng)內(nèi)部曲線??斜率ｙ?＝?１．１８時(shí)有最好的符合值［３２］。這個(gè)值在［３０］給出的７?＝?１．１－１．３的范圍內(nèi)。而且??能譜的峰值集中在￣?１?－?３ＧｅＦ的位置。??文獻(xiàn)［３２］不再假定暗物質(zhì)模板是球?qū)ΨQ分布的，而是可｜＾＞１（＾其他的形狀進(jìn)行分布時(shí)??對(duì)銀屯、的分析。對(duì)于軸比值的定義為：沿銀河系平面方向伸長(zhǎng)的楠球體的軸比值是小于??１的

圖３－６??２３??
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